Quasistationäre Felder

• magnetischen Fluss & erzeugenden Strom
• magnetische Feldenergie & erzeugenden Strom

$L = \mu_0 \cdot \mu_r \frac{A \cdot n^2}{l}$

$L_{ii} = \frac{1}{I_i^2} \cdot \frac{\mu}{4 \pi} \cdot$

$\iiint\limits_{Leiter\: i} \iiint\limits_{Leiter \: i} \frac{\vec{J}_i(\vec{r})\cdot \vec{J}_i(\vec{r}')}{\vert \vec{r} - \vec{r}' \vert} dv \: dv'$

$L_{ik} = \frac{1}{I_i \cdot I_k} \cdot \frac{\mu}{4 \pi} \cdot$

$\iiint\limits_{Leiter \: i} \quad \iiint\limits_{Leiter \: k} \frac{\vec{J}_i(\vec{r})\cdot \vec{J}_k(\vec{r}')}{\vert \vec{r} - \vec{r}' \vert} dv \: dv'$

$W_m = \frac{1}{2} \sum\limits_{i=1}^N \sum\limits_{k=1}^N L_{ik} \cdot I_i \cdot I_k$

ein elektrisches Wirbelfeld

die Feldlinien sind in sich geschlossen

ausschließlich als Wirbelfelder

Es hat keinerlei Einfluss auf das Potential.

$U_{ind}=-\frac{d}{dt} \: \Phi_m$

$\Phi = \iint\limits_{F} \vec B \: d\vec f$

$\Delta \vec{J} = \kappa \mu \cdot \frac{\partial \vec{J}}{\partial t}$

Effekt, dass bei steigender Frequenz die Stromdichte im äußeren Teil des Leiters größer ist als im Inneren.

Poynting-Vektor

$\vec{S} = (\vec E \times \vec{H})$

$div \: \vec{S} = - \vec{E} \cdot \vec{J} -\vec{E} \cdot \frac{ \partial\vec D}{\partial t} -\vec{H} \cdot \frac{\partial \vec B}{\partial t}$

$div \: \vec{S} = - \vec{E} \cdot \vec{J} -\vec{E} \cdot \frac{ \partial\vec D}{\partial t} -\vec{H} \cdot \frac{\partial \vec B}{\partial t}$

$rot \: \vec E = - \frac{\partial \vec B}{\partial t}$

$div \: \vec B = 0$